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速度較高時(shí),壓力就較高,氣體將顯著地改變其重度,從而改變了它的容積。到目前為止,我們默契地忽略了這因素,但有必要找出在達(dá)到什么一個(gè)限度時(shí),這些影響會(huì)變得不可忽略。 為此,從熱知的有關(guān)音速的微分方程著手                       a=（dp/d&ho;）0.5 式中a一音速；     P一壓力；    &ho;一介質(zhì)的密度。 如果把上式表示為                     a=（△P/△&ho;）0.5 為了便于說明,把△P看作是速度c的動(dòng)壓,即△P=（&ho;/2)c2 密度的變化,以相對(duì)于起始密度的百分比來表示                     △&ho;/&ho;=△Y/Y=0.5（c/a）2 這一關(guān)系式即解答了上述的問題,因?yàn)樗砻髅芏鹊淖兓c力的變化成正比。這樣,因?yàn)槿~片上的壓力是變化的,所以在計(jì)算中應(yīng)該會(huì)有相應(yīng)的誤差。如果按公式△P≈(&ho;/2)c2來計(jì)算動(dòng)壓,則會(huì)發(fā)生在計(jì)量的誤差。其精確的數(shù)值應(yīng)為：   該表指出了壓縮性可忽略的有效范圍。例如,速度為100米/秒時(shí),誤差是2.5%,速度為200米/秒時(shí),誤差是10%。總之,對(duì)所有實(shí)際使用的通風(fēng)機(jī),若通風(fēng)機(jī)內(nèi)任何一處的速度均小于100米/秒,則壓縮性的影響是可以忽略的。 必須記住,按圖2所示進(jìn)行功率計(jì)算時(shí),壓縮性的影響要預(yù)先加以考成。    

   曲率半徑為R的彎曲流道會(huì)產(chǎn)生個(gè)垂直于葉片流道的離心力(ω2/R)dm。同時(shí),由于葉輪的轉(zhuǎn)動(dòng),產(chǎn)生一個(gè)沿葉輪半徑方向的離心カω2dm。該離心力只有一個(gè)分力ω2cos&bea;dm垂直作用于流動(dòng)方向。最后,再要加上哥氏力(Coiolis)當(dāng)一個(gè)物體被引入一個(gè)旋轉(zhuǎn)的軌道,并沿著這條軌道以相對(duì)速度ω運(yùn)動(dòng)時(shí),總會(huì)產(chǎn)生這種哥氏力。即這時(shí)有一個(gè)軌道壓力2ωωdm垂直作用于流動(dòng)方向。所有這些力的合力產(chǎn)生一個(gè)垂直于流動(dòng)方向的壓力變化△P。圖13和圖14分別示出了后向葉片和前向葉片時(shí)這些力的大小和方向。 對(duì)于后向葉片,這些力為