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   在有限葉片數(shù)時(shí),無(wú)摩擦流動(dòng)的假設(shè)會(huì)產(chǎn)生一種所謂的“相對(duì)渦流&dquo;。陳述這種運(yùn)動(dòng)的最清晰方法,是把葉片流道視作如圖15所示那樣完全封閉的。由于流道壁沒(méi)有摩擦力，所以空氣的旋轉(zhuǎn)以及由此而產(chǎn)生的切向力都可以忽略不計(jì)。當(dāng)葉輪旋轉(zhuǎn)肘,空氣則只沿著一個(gè)圓形的軌道流動(dòng)。這樣,在一個(gè)隨著葉輪一同旋轉(zhuǎn)的觀(guān)察者看來(lái),就會(huì)看到一種稱(chēng)為“相對(duì)渦流&dquo;的旋轉(zhuǎn)。這種運(yùn)動(dòng)的流線(xiàn)示于圖15。在葉片的工作面上,空氣沿徑向向內(nèi)流動(dòng)；而在葉片的非工作面,空氣向外流動(dòng),于是在葉片流道中形成了一個(gè)環(huán)狀流道。如果葉片流道被打開(kāi),則有一定的流量經(jīng)葉輪流道流過(guò)。這時(shí),主氣流即和相對(duì)渦流相疊加。在葉片的非工作面上疊加,氣流的速度增加；而在葉片的工作面上,氣流的速度減小,如圖16所示。由于相對(duì)渦流與流量無(wú)關(guān),所以根據(jù)其數(shù)量級(jí),可能會(huì)相當(dāng)大地改變流動(dòng)的圖譜。       當(dāng)流量減小,以致葉片工作面上:(即壓力面上)的氣流速度減小,并恰好等于這的對(duì)渦流速度時(shí),即會(huì)出現(xiàn)一種特殊的情況。這時(shí)葉片工作面上的氣流就會(huì)停止。流量再減小時(shí),就會(huì)發(fā)生氣流的回流。所以,在無(wú)摩擦流動(dòng)中,每一種葉片流道都有一個(gè)最佳的流量。低于這一流量時(shí),在葉片工作面上的氣流就會(huì)“回流&dquo;。這一現(xiàn)象是庫(kù)夏斯基首先研究的。  

  可能會(huì)提出這樣的問(wèn)題，在相對(duì)旋轉(zhuǎn)的流動(dòng)中,是否也可能象在固定的直流道中那樣,得到一種等速分布的流動(dòng)? 為此,可使dω/dn=0,并將其代入式(30)得               2ω-ω/R=0；或R=w/（2ω）=1w/（2u1） 若以這個(gè)曲率半徑構(gòu)成后向葉片流道,則能在實(shí)際上建立這種速度分布。當(dāng)ω為常數(shù)時(shí),據(jù)上述的公式,R即為常數(shù)。 從而得出簡(jiǎn)單的圓弧形葉片。但和公式(27)比較后,發(fā)現(xiàn)仍存在一個(gè)垂直于流動(dòng)方向的壓力差為：             σP/σn=λ/gω2COS&bea;   在這一特定的情況下,式(27)中的兩項(xiàng)被消去了,而且只要稍加注意圖13就能理解它的精確物理意義。葉片彎曲產(chǎn)生的離心力(ω2/R)dm等于“哥氏力&dquo;2ωwdm,所以,橫向壓力只是由離心力ω2dm引起。這種情況并沒(méi)有什么實(shí)際意義,因?yàn)橛纱怂鶝Q定的葉片太短,況且,由于這些葉片強(qiáng)烈地向后彎曲,只能產(chǎn)生很小的壓力升。